TERCEIRA QUANTIZAÇÃO PELO SDCTIE GRACELI

TRANS-QUÂNTICA SDCTIE GRACELI, TRANSCENDENTE, RELATIVISTA SDCTIE GRACELI, E TRANS-INDETERMINADA.

FUNDAMENTA-SE EM QUE TODA FORMA DE REALIDADE SE ENCONTRA EM TRANSFORMAÇÕES, INTERAÇÕES, TRANSIÇÕES DE ESTADOS [ESTADOS DE GRACELI], ENERGIAS E FENÔMENOS DENTRO DE UM SISTEMA DE DEZ OU MAIS DIMENSÕES DE GRACELI, E CATEGORIAS DE GRACELI.

FUNÇÃO GERAL GRACELI DA TRANS- INDETERMINALIDADE PELO SDCTIE GRACELI

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE  INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.  E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES  ⇔  TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE  ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔  Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS,  ⇔   Δ MASSA ,   ⇔ Δ  CAMADAS ORBITAIS ,  ⇔  Δ FENÔMENOS  ,  ⇔  Δ  DINÂMICAS,   ⇔  Δ  VALÊNCIAS,   ⇔  Δ BANDAS,  Δ  entropia e de entalpia,  E OUTROS.  

x

 [EQUAÇÃO DE DIRAC].

 + FUNÇÃO TÉRMICA.

   +    FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

  ,      +   FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.

  + ENTROPIA REVERSÍVEL 

+      FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

 ENERGIA DE PLANCK

X

• 
  V [R] [MA] =  Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......

  ΤDCG

  X

  Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......  =
  x
  

  sistema de dez dimensões de Graceli + 

  DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
• 
  
• DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
  

  x

  sistema de transições de estados, e estados  de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

  x

número atômico, estrutura eletrônica, níveis de energia 

[comprimento de onda (λ).

onde c, velocidade da luz, é igual a .]

X

• TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI.
• X
• CATEGORIAS DE GRACELI
• T l    T l     E l       Fl         dfG l   

  N l    El                 tf l

  P l    Ml                 tfefel 

  Ta l   Rl

           Ll
           D

X

 [ESTADO QUÂNTICO]

Em física de partículas, mecânica ondulatória e óptica, transferência de momento é a quantidade de momento transferido entre partículas durante uma interação.

No exemplo mais simples do espalhamento de duas partículas, durante uma colisão, com momentos iniciais ${\displaystyle {\vec {p}}_{i1},{\vec {p}}_{i2}}$que resultam nos momentos finais ${\displaystyle {\vec {p}}_{f1},{\vec {p}}_{f2}}$, a força de transferência é dada por

${\displaystyle {\vec {q}}={\vec {p}}_{i1}-{\vec {p}}_{f1}={\vec {p}}_{f2}-{\vec {p}}_{i2}}$

X

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onde a igualdade entre a diferença do momento inicial e final de cada partícula provém da conservação de momento. A transferência de momento é uma quantidade importante porque ${\displaystyle \Delta x=\hbar /|q|}$ é uma medida melhor para a resolução da distância típica de uma reação do que os momentos por si só.

Mecânica ondulatória e óptica[editar | editar código-fonte]

Uma onda tem uma momento ${\displaystyle p=\hbar k}$, sendo uma quantidade vetorial. A diferença do momento da onda espalhada para a onda incidente é chamado de transferência de momento. O número de onda k é o absoluto do vetor de onda ${\displaystyle k=q/\hbar }$, e está relacionado com o comprimento de onda ${\displaystyle k=2\pi /\lambda }$. Muitas vezes, a transferência de momento é dada em unidades de número de onda no comprimento recíproco ${\displaystyle Q=k_{f}-k_{i}}$

Difração

Impulso é a grandeza física que mede a variação da quantidade de movimento de um objeto. É causado pela ação de uma força ${\displaystyle {\vec {F}}}$ atuando durante um intervalo de tempo ${\displaystyle \Delta t}$. Uma pequena força aplicada durante muito tempo pode provocar a mesma variação de quantidade de movimento que uma força grande aplicada durante pouco tempo. Ambas as forças provocarão o mesmo impulso.

A unidade no Sistema Internacional de Unidades para o impulso é o newton segundo (N·s ou newton vezes segundo), com suas correspondentes nas unidades inglesas de engenharia sendo a libra-força segundo (lbf·s) e o slug pés por segundo (slug·ft/s).

A velocidade de um corpo é transferida a outro idêntico

A unidade do Impulso também pode ser escrita como o produto da unidade de massa, o quilograma, pela unidade de velocidade, o metro por segundo, demonstrando-se facilmente que "quilograma metro por segundo" (kg.m/s) é equivalente a "newton segundo" (N.s). Via de regra, ao falar-se de impulso, dá-se preferência pelo "N.s"; ao falar-se de variação da quantidade de movimento, dá-se preferência ao "kg.m/s". Contudo não há problema algum em se intercambiar as duas.

Equações[editar | editar código-fonte]

O impulso(${\displaystyle \,\!I}$) é igual à variação da quantidade de movimento (${\displaystyle \,\!\Delta P_{}}$) de um corpo.

${\displaystyle \,\!I=\Delta P_{}}$

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Em situações onde a força mostra-se constante ao longo do intervalo de atuação, o impulso pode também ser calculado a partir do produto entre a força (${\displaystyle \,\!F}$) aplicada ao corpo e o intervalo de tempo (${\displaystyle \,\!\Delta t}$) durante o qual a força atua.

${\displaystyle \,\!I=F\cdot \Delta t}$

X

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Em situações mais complicadas - onde a força resultante ${\displaystyle F(t)}$ atuando no corpo é variável - a equação anterior contudo não se aplica. Deve-se determinar o impulso nestes casos pela integração de ${\displaystyle F(t)}$ no tempo:

${\displaystyle \,\!I=\int F(t)dt}$

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Variação da Quantidade de Movimento[editar | editar código-fonte]

Na maioria dos casos a massa do corpo permanece constante, e nestes casos a variação da quantidade de movimento pode ser calculada como o produto da massa (${\displaystyle \,\!m}$) pela variação de velocidade (${\displaystyle \,\!\Delta v}$).

${\displaystyle \,\!\Delta P_{}=m\cdot \Delta v}$

X

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Porém a fórmula mais geral, aplicável a qualquer situação, deve incluir os casos em que há variação não apenas na velocidade como na massa. Neste caso o impulso é dado pela quantidade de movimento final (${\displaystyle \,\!P_{F}}$) subtraída da quantidade de movimento inicial (${\displaystyle \,\!P_{I}}$).

${\displaystyle \,\!\Delta P_{}=P_{F}-P_{I}}$

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Ou ainda

${\displaystyle \,\!\Delta P_{}=m_{F}v_{F}-m_{I}v_{I}}$

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A periodicidade do cristal faz com que haja planos de átomos separados por uma distância fixa nas diferentes direções do espaço. A difração de Bragg ocorre quando a radiação eletromagnética ou ondas de matéria de comprimento de onda comparável à distância entre dois planos de átomos é refletida especularmente por planos consecutivos.

Nota-se que partículas em movimento, incluindo elétrons, prótons e nêutrons têm um comprimento de onda associado de de Broglie dado por:

${\displaystyle \lambda ={\frac {h}{p}}}$ .

Nessa expressão, ${\displaystyle p}$ é o momento linear da partícula.

A próxima equação é conhecida como Lei de Bragg. Para que haja uma diferença de fase entre dois raios igual a ${\displaystyle 2\pi }$ radianos, é necessária a condição

${\displaystyle 2d\sin \theta =n\lambda \;,\;\!}$

onde ${\displaystyle n}$ é um número natural, ${\displaystyle \lambda }$ é o comprimento de onda da radiação incidente, ${\displaystyle d}$ é a distância entre planos atômicos e ${\displaystyle \theta }$ é o ângulo de incidência em relação ao plano considerado. Dessa maneira, existe uma dependência entre o ângulo de incidência e a intensidade da onda refletida. Como cada plano reflete de ${\displaystyle 10^{-3}}$ a ${\displaystyle 10^{-5}}$ do total da radiação incidente, há de ${\displaystyle 10^{3}}$ a ${\displaystyle 10^{5}}$ planos contribuindo para a reflexão total. Se os raios refletidos estão fora de fase, a soma das muitas contribuições (reflexões por planos diferentes) tenderá a zero, de maneira que podem ser observados picos localizados nos ângulos em que a condição de Bragg é satisfeita^[3].

 .

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Teoria de espalhamento[editar | editar código-fonte]

Artigo principal: Teoria de espalhamento

A teoria da dispersão ou espalhamento é uma estrutura para estudar e compreender a dispersão de ondas e partículas. Prosaicamente, o espalhamento de onda corresponde à colisão e dispersão de uma onda com algum objeto material, por exemplo, a luz solar espalhada pelas gotas de chuva para formar um arco-íris. A dispersão também inclui a interação de bolas de bilhar em uma mesa, o espalhamento de Rutherford (ou mudança de ângulo) de partículas alfa por núcleos de ouro, o espalhamento de Bragg (ou difração de elétrons) e raios X por um aglomerado de átomos e o espalhamento inelástico de um fragmento de fissão ao atravessar uma folha fina. Mais precisamente, o espalhamento consiste no estudo de como soluções de equações diferenciais parciais, propagando-se livremente "no passado distante", se juntam e interagem umas com as outras ou com uma condição de contorno, e então se propagam "para o futuro distante".

Coeficiente de espalhamento[editar | editar código-fonte]

O coeficiente de espalhamento μ_s [cm^-1] descreve um meio que contém muitas partículas espalhadoras em uma concentração descrita por uma densidade volumétrica ρ [cm³]; o coeficiente de espalhamento é essencialmente a seção de choque σ_s por unidade de volume do meio.^[4][5]

${\displaystyle \mu _{s}=\left({\frac {\sigma _{s}}{\rho }}\right)}$

O recíproco do coeficiente de espalhamento pode ser entendido como a distancia média que a partícula viaja antes de interagir com o meio, ou seja, ser espalhado.

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